Главная -> Книги

(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) ( 17 ) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (87) (88) (89) (90) (91) (92) (93) (94) (95) (96) (97) (98) (99) (100) (101) (102) (103) (104) (105) (106) (107) (108) (109) (110) (111) (112) (113) (114) (115) (116) (117) (118) (119) (120) (121) (122) (123) (124) (125) (126) (127) (128) (129) (130) (131) (132) (133) (134) (135) (136) (137) (138) (139) (140) (141) (17)

громоздкость этого выражения затрудняет его практическое использование. Если, как обычно, выполняются неравенства:

\Ув\€\уЛ !Ун1<С1к, 1УбК

Уа (Ук + Si)

Уб К 141.(3.23)

ТО нестрогую оценку запаса устойчивости можно осуществить по приближенному выражению для величины Т:

УсУп

Уб + Ув + Уи1 (Ус + Угд Ук Уб + Уа + Уа.

(3.24)

Если дополнительно предположить или потребовать выполне-ния часто встречающегося на практике нера,венства Уа<СУс, то

Уа+Уб+Ун L Уа Уб + Уй + Уа.

(3.25)

Для приближенной оценки максимально возможной величины 7"i предположим, что на входе и выходе каскада имеется по одному настроенному колебательному контуру, причем на входе выполняется комплексно сопряженное согласование вида: Reyc = = Кеуа; 1тг/с=-1туа.

В этом случае согласно (3.24)

1 П 1„ако < Si/?223 [O.SQip 1 4 I 1 ?-2+С0(Са.о:+С,.к)*+ СО С.Яхэ] /(3.26)

где Я,

Rn Rs

22Э •

- резонансное сопротивление между узлом 2

Rh + Rb

и общим узлом 0; Qip - рабочая добротность входного контура; иэ - резонансное сопротивление между узлом / и общим узлом; Zk-- полное сопротивление между катодом и общим узлом.

При малом внутреннем сопротивлении источника сигнала получаем

иаке

5г.г. [\Zk 1 У/?г2 + й)*(Са.с+С,.к) +С0 е., Яп.] • (3.27)

Первое и второе слагаемые после раскрытия квадратных скобок в выражениях (3.24)-i(3.27) отображают обратную связь через сопротивление вывода катода и через емкость анод-сетка соответственно.

Если окажется, что при рассогласовании во входной цепи вида lal-Clycl согласно (3.27) первое слагаемое jfa] близко к единице или превышает ее, то это указывает на наличие значитель-



ной и почти неустранимой обратной связи через сопротивление катодного вывода. В таком случае следует перейти к схеме с общей сеткой.

При грубых ориентировочных расчетах для ламп прямого накала можно исходить из формулы в омах

Zk (i со) :

-/ 2я.1000

"ty-

2я-1000

1000 - -f 0)

(3.28)

где f/н и /н -• напряжение и ток накала; / - длина лампы в метрах. Если выполняется неравенство

Si223 2, l/i?-2 + C0(Ca.c + Са.к)< (0,01 + 0,05),

(3.29)

то влиянием обратной связи через сопротивление вывода катода можно пренебречь и учитывать только обратную связь через проходную емкость. В таком случае (строго говоря, при 2=0, т. е. для схемы рис. 3.7) можно пользоваться ф-лами (3.30) - (3.37). Возвратное отношение для активного элемента при этом будет

......-- . (3.30)

(Уа + Уб+ Уй) (йв+ Уя) + У б (к + Ус)

В качестве приближенной оценки величины \Т\ можно принять

\5гУб

маКс

I (Уа + Ус) (Уъ + Ун) I мин

- Si шСа.с 113223.

(3.31)

После обеспечения требуемого значения 7" согласно (3.21) можно, если это необходимо, приступить к определению функции цепи: коэффициентов передачи, входного сопротивления и т. п.

Отношение напряжения, вы-ходного сигнала к ЭДС источни- irCi ка входного сигнала (рабочее усиление напряжения) для схемы рис. 3.7

1-0-

\игн - -

УсУп

(Уи + Ус) {У22 + Уи) - Ум Уп

(3.32)

Рис. 3.7. Эквивалентная схема каскада с общим катодом йез учета ви-ДУ1КТ1ИВБ01СТИ вывода катода

Здесь У11 = Уа + Уб, г/12=г/б, y2i=Si-by6, 1/22= Уб-Ьг/в - параметры короткого замыкания усилительного прибора.

Отношение активной мощности в нагрузке к активной мощности, проходящей через входные зажимы (действительная часть коэф-



фициента усиления полной мощности),

Кг, =

RezH

Угг -

yi2i2i

г/22 + Уп

У22 -+ Уя J

Модуль коаффгациента усиления полной мощности

Kb.s

Уп -

УиУ21

г/22 + Ун

у21ун

г/22 + У и

(3.33)

(3.34)

Последнее выражение более полно характеризует усилительные свойства каскада с точки зрения требований к возбудителю, чем (3.33), ибо является мерой усиления и активной, и реактивной мощностей.

Входная проводимость схемы рис. 3.7 определяется выражением

= Уп-

УпУ21

(3.35)

Ui 2вх г/22 + Ун

Активная мощность, отдаваемая или получаемая источником сигнала,

P3, = 0,5f/?Rey,,. (3.36)

Если КеУвх>0, то эта мощность поступает от источника сигнала (возбудителя) на вход усилителя. Если Re Увх<0, то эта мощность поступает от входа усилителя на источник сигнала и рассеивается на внутреннем сопротивлении последнего. На практике это может привести к нежелательному нарушению режима источника сигнала и даже к его перегреву или пробою.

Обычно после выбора усилительного элемента и расчета его режима параметры г/а, Уб, Ув, Ун и Si становятся известными. Для вычисления параметра г/с, который определяет требования к возбудителю, практически следует наложить на величину 7"макс ограничение типа (3.21) и определить наименьшее допустимое значение проводимости источника сигнала

с 1н д

= (Кег/е)н.д =

ИЭв.д

I Sir/б I

228 -Re г/а.

(3.37)

макс. в. д

Здесь индексы «н.д» и «в.д» указывают нижнее и верхнее допустимые значения соответственно. Величина Гмакс.Б.д выбирается из соотношения (3.21) с учетом технико-экономических соображений.

Радикальным средством повышения устойчивости резонансных каскадов (по крайней мере, на триодах) является переход к схеме с общей сеткой (оис. 3.8).



(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) ( 17 ) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (87) (88) (89) (90) (91) (92) (93) (94) (95) (96) (97) (98) (99) (100) (101) (102) (103) (104) (105) (106) (107) (108) (109) (110) (111) (112) (113) (114) (115) (116) (117) (118) (119) (120) (121) (122) (123) (124) (125) (126) (127) (128) (129) (130) (131) (132) (133) (134) (135) (136) (137) (138) (139) (140) (141)