Рассмотрим этот вопрос применительно к режимам частотной телеграфии, анодной, автоанодной и однопюлооной модуляции.

1. Частотная телеграфия. В этом режиме генераторная лампа работает, как правило, в критическом режиме с неизменной величиной импульса анодного тока lam- Полагая, что импульс анодного тока имеет косинусоидальную форму, имеем

или 4„ == а„/а,

(3.124) (3.125)

где Уп и а„ определяются из таблиц. При этом -необходимо иметь в виду следующее. При угле отсечки 0 = 90° (или близком к 90°) амплитудььнечетных гармоник стремятся к нулю. В действительности IB силу юриволинейности статических характеристик импульс анодного тока расширяется и /ап>0 (я = 3,5 ...). В таких случаях рекомендуется определить значения Ian прафо-аналитиче-ским путем.

2. Анодная модуляция (t/c = const). Анодная модуляция, как известно, протекает в перенапряженном режиме и осуществляется в выходном каскаде. При модуляции на а(НОД изменяются P"- 3.28. Импульс анодного высота импульса анодного тока /аж. недонапряженном ре-нижний угол отсечки 9 и отсечка седловины 01 (рис. 3.28).

Анализ показывает {3.57], что в процессе модуляции параметры импульса анод!10го тока (lam, 9, 9i) изменяются таким образом, что модуляционная характеристика второй гармоники Jaz=f(Ea) остается практически линейной. При этом в телефонном режиме амплитуда второй гармоники

0.5 (4о макс?2 (бмакс) - -сО (I макс) " Si {КшМ

(3,125)

где /а о макс - значение постоянной составляющей анодного тока в режиме максимальной мощности; /со - постоянная составляющая тока седловины:

/;„ = [S (U, - D[/a.„aKc) + .макс] Ъ (9l маКс);

Омане И 9iMaKc - соответственно углы отсечки анодного тока (нижний) и седловины в режиме максимальной мощности (9макс выбирается при расчете режима максимальной мощности, 01макс вычисляется по формуле cos 9i макс WE); гГбмакс) и 2(01макс) - коэффициенты формы образующего импульса и седловины. Полагая, что пик-фактор сигнала р [3.1, с. 140, 141] определенным образом характеризует модулирующий сигнал, необходимо требуемую фильтрацию для второй гармоники определить из среднего значения /агор-

4-243 97

fa2 CP = /а2т Vl +ml Ip\ (3.1 26)

3. Анодная модуляция с переменным возбуждением (тройная). Система анодной модуляции с дополнительной синфазной модуляцией напряжения возбуждения находит довольно широкое применение в радиовещательных передатчиках. С модуляцией Uc усложняется зависимость параметров импульса анодного тока от изменений Еа. Все это обусловливает более сложный вид модуляционных характеристик высших гармонических hn=f(Ea). Вычисления показывают, что амплитуды второй гармоники в режи.ме несущей частоты получаются несколько выше по сравнению с анодной модуляцией при t/c = const.

Для расчета необходимой фильтрации гармоник можно ограничиться определением уровня второй гармоники при т = 0. Можно показать, что приближенно

hir 0,57,0 макс2 (еакс) - О 5/;„ „ , (3.1 27)

"Д со макс = f -КС - + ,3, cJ ъ А макс).

4. Автоанодная модуляция. При автоанодной модуляции возникают серьезные трудности в определении Ian, связанные с тем, что при автоанодной модуляции происходит изменение формы импульса анодного тока в пределах периода модуляции. Причем изменение формы импульса анодного тока протекает так, что внутри периода модуляции постоянные составляющие Uo, /со и ho остаются неизменными в пределах цикла модуляции.

Из теории автоанодной модуляции известно, что при модуляции вниз угол отсечки анодного тока равен, как правило, 180°. В режиме несущей частоты угол отсечки также значительно больше 90°. В результате существенно уменьшаются значения амплитуд высших гармонических. Уровни гармоник зависят от глубины модуляции. Кроме того, можно считать, что практически гармоники появляются лишь в режиме несущей и существуют во время положительного полупериода модуляции.

При автоанодной модуляции может быть предложена следующая методика приближенного расчета амплитуды второй гармоники. Вначале рассчитывается значение /а2 в телеграфном режиме При этом подразумевается, что мощность телеграфного режима равна половине пиковой мощности для т==1, т.е. Р1тлг=0,5Р1пик,

так как /шик = 0,5/а1макс2£а.максмакс-

Достаточно ограничиться расчетом lazcp для тср = 0,5. Приближенно имеем

/,,,р«0,2/.,„г. (3.128)

Мы видим, что особенности автоанодной модуляции обусловливают резкое ограничение уровней высших гармонических.

5. ОдногТолосная модуляция. При однополосной модуляции генераторная лампа выходного каскада работает в режиме линейного усиления с углом отсечки 90°. Это обстоя гельство существен-

но облегчает расчет уровней высших гармонических. Полагая, что пик-фактор сигнала известен и определенным образом характеризует статистику передаваемой информации, имеем

/а2ср = 0,42/,х„а.су • (ЗЛ29)

Однако необходимо здесь учесть следующее. В усилителях однополоспых колебаний применяются, как правило, лампы с параболическими характеристиками (в нижней части). Это приводит к увеличению амплитуды второй гармоники на 20%. В итоге имеем

;2ср ~ O.SWc у . (3.129)

Амплитуда третьей гармоники должна быть определена графоаналитическим путе«, построив предварительно импульс анодного тока по реальным статическим характеристикам лампы. Однако заранее можно утверждать, что 1аз<к.1а2-

П-ОБРАЗНЫЕ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ КОНТУРЫ

В современных KB передатчиках широко применяются резонансные колебательные цепи, обладающие определенными фильтрующими свойствами. Причем уровень фильтрации зависит от схемы и построения резонансной цепи. Так, обычный ( . f .

параллельный резонансный [

контур обладает сравнительно малой фильтрующей способностью. Высокоэффективными фильтрующими системами являются П-образный контур и многозвенные октавные филь- - Рис 3 29 П-образный контур тры. Рассмотрим здесь подробно П-образные контуры, широко используемые в современных передатчиках.

Следует иметь в виду, что П-образный контур, включенный в цепь анода (рис. 3.29), выполняет две функции: трансформацию входного сопротивления фидера 2ф к точкам /-/ и фильтрацию гармоник.

Трансформация входного сопротивления осуществляется с помощью контурных конденсаторов Сь Сз и элемента связи Хв-Трансформация входного сопротивления фидера осуществляется таким образом, чтобы входное сопротивление в точках /-/ оказалось бы равным Яэ, т. е.

вх = /?э> (3.130)

где R,= UJ1,,.

Соотношение (3.130) представляет собой условие нормальной загрузки передатчика. При выполнении этого условия генератор-4* 99