Начало АДХ находится на оси абсцисс и соответствует анодному напряжению Ыа = £а. Следовательно, в данном случае точка исходною режима (ТИР) и точка нулевого тока (ТНТ) совпадают. Именно поэтому усилитель и работает в режиме класса В.

Точка максимального тока (ТМТ) соответствует концу рабочего участка АДХ. Она находится на пересечении критической линии и той АСХ, которая соответствует сеточному напряжению Ug =

Сеточная динамическая характеристика, построенная для критического режима, обозначена цифрой 1. Она пересекает семейство ССХ. Ее начало находится на оси абсцисс и соответствует сеточному напряжению Ug=Eg=EgB. Точка максимального тока соответствует концу рабочего участка СДХ. Она находится иа статической характеристике, проведенной для Иа«амин = £а-tma.

Проследим теперь за изменением динамических характеристик усилителя, а следовательно, за изменением режима его работы при изменении одной из заданных величии.

Если увеличить резонансное сопротивление анодного контура Рэ, то динамические характеристики существенно изменятся. Они обозначены цифрой 2. Режим усилителя станет перенапряженным. До точек «максимального тока характеристики имеют прежний вид, но их крутизна стала меньше. От точки максимального тока начинается второй (падающий) участок характеристик с крутизной противоположного знака.

У АДХ второй участок совпадает с критической линией. Его нижняя точка определяется напряжением -«gмaк. Способ ее нахождения ясен из рисунка (показано пунктиром). При такой форме АДХ импульсы анодного тока получаются двухгорбымя. На их вершине возникает впадина. Появление впадин в импульсах анодного тока обусловлено резким возрастанием тока управляющей сетки.

У СДХ второй рабочий участок заканчивается на той ССХ, которая соответствует анодному напряжению «а-=Иамин.

Несмотря на резкое усложнение формы импульсов анодного тока, напряжение на аноде лампы и в перенапряженном режиме изменяется по гармоническому закону. Объясняется это тем, что контурное напряжение создается только той гармоникой анодного тока, на частоту которой настроен контур. Из рисунка видно, что амплитуда анодного напряжения стала несколько больше. Произошло это из-за увеличения сопротивления i?g. Если крутизна критической линии велика, то в перенапряженном режиме амплитуда анодного напряжения при изменении /?э изменяется очень мало. Физически это обусловлено тем, что с ростом увеличивается глубина впадины в импульсах анодного тока и все гармоники его уменьшаются. Если /?э уменьшается, провал в импульсах а.-1одного тока cfUHoBHTCH меньше и его гармоники возрастают.

Допустим теперь, что резонансное сопротивление контура Rs уменьшено по сравнению с первым случаем. Следствием этого будет увеличение крутизны динамических характеристик. Они обо-

значены цифрой 3. Режим работы усилителя оказывается недона-иряженным. В этом режиме импульсы анодного тока остроконеч-«ы, а их амплитуда мало зависит от сопротивления контура. Поэтому переменное напряжение на аноде в «едонапряженном режиме пропорционально сопротивлению Ra.

Проследим за изменением динамических характеристик усилителя при изменении напряжения £а (рис. 1.27).

Если напряжение анодного питания возрастет (обозначено аг), то АДХ смеотнгся вправо, а СДХ влево от своих первоначальных положений (они обозначены цифрой 1). В новом положе-

Рис. 1.27. Динамические характеристики УМ для трех напряжений / - критический режим (класс В), 2 - иедонапряжеиный режим (класс АВ); 3 -перенапряженный режим (класс С) •

НИИ динамические характеристики отмечены цифрой 2. Из рисунка видно, что точка исходного режима на новых характеристиках оказалась выше горизонтальных осей координат. Она уже не совпадает с точкой нулевого тока. Поэтому угол отсечки анодного тока вг стал больше первоначального вь Амплитуда импульсов анодного тока и переменное напряжение на аноде возросли немного.

В рассматриваемом примере усилитель сначала работал в критическом режиме класса В, а после возрастания £а стал работать в недонапряженном режиме класса АВ.

Если напряжение установить меньше первоначального (обозначено £аз), то динамические характеристики займут положение, отмеченное цифрой 3. Они будут иметь два рабочих участка. Режим усилителя станет перенапряженным при угле отсечки анодного тока вз<90.

Таким образом, при изменении Еа происходит не только изменение напряженности режима усилителя, но и изменение угла отсечки импульсов анодного тока.

Влияние величины напряжения возбуждения на напряженность режима усилителя и его динамические характеристики иллюстрируются очень просто (рис. 1.28). При возрастании f/mg происходит увеличение рабочего участка динамических характеристик. Соответственно возрастают амплитуда пмпульсов анодного тока и амплитуда анодного напряжения. Так происходит до тех пор, пока не наступает критический режим. После этого у динамических характеристик появляется второй рабочий участок с противоположной крутизной. Режим работы становится перенапряженным.

дмакс дшкс

дмакй

Ед=Еде

Рис. 1.28. Динамические характеристики УМ при различных амплитудах сеточного напряжения-

/ - недонапряженный режим; 2 - критический режим; S - перенапряженный режим

На рис. 1.28 напряжения tip, и, импульсы анодного тока и конечные точки динамических характеристик отмечены соответствующими номерами в порядке возрастания напряжения возбуждения. Первый случай соответствует недонапряженному режиму, а второй критическому. Третий вариант графиков иллюстрирует процессы в перенапряженном режиме.

Напряжение смещения очень резко влияет на показатели усилителя. Прн изменении Eg изменяются угол отсечки импульсов анодного тока и их амплитуда. Происходит изменение переменного напряжения на аноде. Изменяются все энергетические показатели. Очевидно, что напряжение Eg оказывает заметное влияние и на рабочие участки динамических характеристик. На основании предыдущих примеров читатель сможет самостоятельно разобраться в этом вопросе.