Главная -> Книги (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) ( 16 ) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (16) пряжений Ек и Еб. По знаку это напряжение обратное для коллекторного перехода. Поэтому ток весьма незначителен. С момента до момента 4 транзистор отперг. При этом потенциальный барьер эмиттерного перехода изменяется по закону возбуждающего напряжения. Результатом процесса инжекции дырок Рис. 1.34. Графики напряжений и токов в транзисторном усилителе мощности (режим класса С) являются импульсы коллекторного и базового тока. Их амплитуды пропорциональны. Очевидно, что ток коллектора больше тока базы. Постоянная составляющая импульсного коллекторного тока /«о значительно больше теплового тока На схеме ток /„о проходит от +Ек (т. е. от корпуса) через транзистор, разделительный дроссель Lp и на -Ек. Постоянная составляющая импульсного тока базы /бо заметно больше тока 1.. При этом ток /ео вытекает из базы и, протекая через источник напряжения £б, заряжает его, что позволяет в практических схемах усилителей заменять источник напряжения £б ячейкой автоматического смещения. Схема ячейки в цепи базы может быть последовательной или параллельной. Первая гармоника коллекторного тока в положительный полупериод (обозначена 4--) выходит из эмитгера, проходит через контур, разделительный конденсатор Ср и входит в транзистор чг-рез вывод коллектора. Она протекает под воздействием переменной ЭДС условного эквивалентного генератора, находящегося внутри транзистора. В отрицательный полу период первая гармоника коллекторного тока (обозначена -к~) выходит из коллектора, проходит через разделительный конденсатор Ср, контур и втекает в транзистор через вывод эмиттера. Первая гармоника тока базы проходит под воздействием входного напряжения. Она синфазна с ним. Следовательно, входное сопротивление транзисторного усилителя активно по характеру. Очевидно, что /и 61 «Г «6. макс где ai - коэффициент первой гармоники импульсного тока. Напряжение на настроенном контуре LCk синфазно с первой гармоникой коллекторного тока (оно не изображено на графиках), а напряжение на коллекторе противофазно ей. Если режим работы \силителя недонапряженный или критический, то импульсы коллекторного тока остроконечные. Именно такими они изображены иа рис. 1.34. В этом случае для расчета энергетических соотношений в транзисторном усилитгле можно пользоваться графиками, изображенными на рис. 1.13. Основные уравнения, применительно к обозначениям на схеме и на графиках, имеют следующий вид: 1) Потребляемая мощность = /кО • = «о4. макс f к, (1.49) где /во - постоянная составляющая тока коллектора; «о - коэффициент постоянной составляющей тока коллектора; 4. макс - амплитуда импульсов т-ока коллектора. 2) Колебательная мощность к = "2" тк: тк - ~2~ ""l "к- макс к» (-О) где /„к1 - амплитуда первой гармоники коллекторного тока; - амплитуда коллекторного напряжения; «1 - коэффициент первой гармоники коллекторного тока; S - коэффициент использования коллекторного напряже- ния. 3) Мощность тепловых потерь, нагреваюиая коллектор транзистора: Р„.. = Ро-Рк. (1.51) 4) Коэффициент полезного действия коллекторной цепи где yi - коэффициент использования первой гармоники коллекторного тока. Если транзисгориьш усилитель мощности работает в критическом режиме (а он самый распространенный), то для него верно соотношение к.р=1--, (1.53) где Sir.„-крутизна критической линии выбранного транзистора; она определяется по семейству КСХ; £",(-абсолютная величина напряжения коллекторного питания. Справедливы так же и другие уравнения, полученные для ламповых усилителей мощности, но только в них следует заменять индексы (применительно к обозначениям в транзисторном усилителе). Для примера приведем уравнение для амплитуды импульсов коллекторного тока, верное для любого режима: 4. макс = S (f7„, - D и„,) (1 - COS 6), (1.54) где (7иб - амплитуда напряжения на базе; f7„K - амплитуда напряжения на коллекторе; 5 - крутизна транзистора; D - проницаемость транзистора; 6 - угол отсечки импульсов коллекторного тока. Приведенные уравнения показывают, что методы расчета транзисторных усилителей не отличаются от методов расчета аналогичных ламповых усилителей. § 4. АВТОГЕНЕРАТОРЫ ДЛИННЫХ, СРЕДНИХ И КОРОТКИХ ВОЛН 1. Общие сведения об автогенераторах Автоколебательный генератор является устройством, в котором без внешнего воздействия создаются периодические электрические колебания. В передатчике он выполняет роль задающего генератора. Колебания, создаваемые задающим генератором, имеют синусоидальную форму. Их частота и амплитуда должны быть стабильны. (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) ( 16 ) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) |
|