На рнс. 1.12 видно, что в момент наивысшего потенциала сетки происходит сближение анодного и сеточного токов. На практике иногда встречаются случаи спада анодного тока до нуля. В этом

Рис. 1.11. Сеточное напряжение и импульсы токов генв((аторной лампы в критическом режиме

Рис. 1.12. Сеточное напряжение и импульсы токов генераторной лампы в перенапряженном режиме

случае ток сетки может стать очень большим. Такой режим называется сильно перенапряженным. Он опасен для управляющей сетки, так как она сильно разогревается.

Если же лампа работает в слабо перенапряженном режиме, то провал в импульсах анодного тока получается совсем небольшим. В .этих условиях для расчетов допустимо поль,эоваться идеализированной характеристикой с горизонтальным участком. Тогда в расчетных импульсах анодного тока кроме нижней отсечки надо еще учитывать и верхнюю отсечку.

Из сказанного следует, что названия режимов генераторного триода по напряженности логично относить к условиям работы цепи управляющей сетки. Для анодной цепи перенапряженный режим вполне допустим. Он может использоваться на практике, если нагрев управляющей сетки не опасен для лампы.

В усилителях на триодах и пентодах напряженность режима определяется с учетом тока экранирующей сетки.

6. Частотный состав импульсного тока

Выше было отмечено, что анодный ток генераторной лампы чаще всего бывает импульсным. Сеточный ток всегда импульсный.

Если режим работы лампы является буферным, недонапряженный или критическим, а лампа считается идеальной, то каждый импульс ее тока (анодного илн сеточного) представляет собой часть синусоиды, поскольку напряжение возбуждения синусоидально.

Из математики известно, что уравнение периодической функции можно записать в виде тригонометрического ряда Фурье. Поэтому импульсный ток допустимо представлять как сумму постоянной составляющей и миогочисленных гармоник. Уравнение ряда Фурье получает простейший вид, если импульсы тока симметричны относительно начала отсчета времени. Такие импульсы принято называть косинусоидальными.

Для* косннусоидального импульсного тока любого электрода усилительного прибора уравнение ряда Фурье пмгег следующий вид:

i = lo + 4,1 cos u)t + I„2 cos 2«)/ -f /„s cos Swi -f ... =

Jo + h + i2 + h + .-,

где /(, - постоянная составляющая и.мпульсиого тока; h> h-мгновенные значения гармонических составляющих импульсного тока;

О 30 60 90 т т tso в°

Рис. 1.13. Графики коэффициентов разложения импульсных токов генераторной лампы

I„u 1плу ms - амплитуды гармонических токов;

U) - угловая частота первой гармоники импульсного тока.

Величина постоянной составляющей импульсного тока и амплитуды всех его гармоник зависят от угла отсечки импульсов 0 и ог их амплитуды Ьюкс Эта зависимость изображается в виде графиков коэффициентов разложения импульсного тока (рис. 1.13). Обозначения коэффициентов и их названия следующие:

11мпульсы тока

2-л гармоника 3-л гармоника

Рис. 1.И. Пример разложения импульсного тока на его состав-• ляющие При угле отечки 0 = 80"

«0 =

-коэффициент постоянной составляющей импульсного тока;

гармоники

-коэффициент тока;

- коэффициент тока;

- коэффициент тока.

первой

импульсного

второй гармоники импульсного

третьей гармоники импульсного

Пользуясь графиками коэффициентов разложения, можно узнать величины всех составляющих импульсного тока. Для примера на рис. 1.14 изображены импульсы тока с углом отсечки 0 = 80° и там же показаны их составляюгцие.

В Процессе расчета усилителей и генераторов возникает необходимость сравнения амплитуды используемой гармоники импульсного тока с его постоянной составляющей. Для этого удобны коэффициенты использования гармоник импульсного тока.

Коэффициентом использования первой гармоники назовем от-нощение