ляющей анодного гока велико (тысячи ом) и активно по характеру. Обозначим его Rb Очевидно, что

пдвоттроеаниая

динамическая царактеристи-

Рис. 1.17. Графики физических процессов, происходящих в усилителе

мощности, при работе л!мпы в режиме колебаний первого рода От момента t, до момента h энергия поступает в контур, так как напряже нне тормозит электроны в лампе От момента h до момента контур Отдает энергию, так как напряжение ускоряет электроны в лампе

где -эквивалентная добротность анодного контура, т. е. с учетом сопротивления KRa, вносимого из настроенной цепи антенны,

р-~характерис1нческое сопротивление анодного контура.

Ввиду активного характера нагрузки для переменного анодного тока и линейного режима работы лампы ее динамическая крутизна определяется уравнением

(1.9)

где р, Ri и S - статические параметры лампы. Из рис 1.17 видно, что во время положительного полупериода входного напряжения (например, от ti до 4) мгновенные значения анодного тока превышают его постоянную составляющую, т. е. /а>/ао. Это означает, что в положительный полупериод переменный анодный ток проходит в одном направлении с постоянным анодным током. В этот полупериод мгновенные значения переменной составляющей анодного тока будем обозначать на схемах

Во время отрицаге.гьного полупериода входного напряжения (например, от /г до h) мгновенные значения анодного тока меньше его постоянной составляющей, т. е. 4</ао. Следовательно, в отрицательный полупериод неременный анодный ток проходит в лампе навстречу постояннсму току. В этот полупериод мгновенные значения переменкой составляющей анодного тока будем обозначать на схемах -

Приведеннсе .здесь рассуждение о двух самостоятельных анодных токах (постоянном и переменном), конечно, условное, но оно физически и математически может быть вполне обосновано. По законам электротехники переменный анодный ток должен проходить под воздействием переменной ЭДС. Где же она на схеме? Ниже будет строго доказано, что переменная ЭДС анодной цепп создается внутри самой лампы (между анодом и катодом). Она называется электродвижущей силой эквивалентного генератора или электродвижущей силой лампы.

Из рис. 1.17 видно, что амплитуда переменной составляющей анодного тока лампы

/та = 5-£/тг = 5-£/твх. (1.10)

Поскольку контур LkCk является резонансным, то напряжение на нем синфазно с переменной составляющей анодного тока. Его амплитуда

£/«к = /™-а = 5-э-£/тв.. (1.11)

Напряжение на чноде лампы Ua изменяется по гармоническому закону. Оно пульсируег около среднего значения, равного Еа. Изменения анодного напряжения противофазны изменениям анодного тока. В рассматриваемой схеме контур £кСк включен в анод- ную цепь лампы полностью. Это параллельный контур первого вида. Поэтому амплитуда анодного напряжения ита=Етк.

3. Энергетические соотношения в усилителе мощности при колебаниях первого рода

Энергетическими соотношениями называют уравнения для мощностей, коэффициента полезного действия и других величин, имеющих значение при выборе оптимального режима работы усилителя. Рассмотрим их применительно к усилителю на триоде.

1) Потребляемая мощность />о. Это есть мощность постоянного тока, забираемая от источника питания анодной цепью усилителя

Яо = /аО-£а. (1.12)

2) Колебательная илн генерируемая мощность Р. Это есть мощность переменного немодулированного тока, выделяемая в анодном контуре

Як = 4- f-= • Ча • = • II, + А/?д)=Р+Рд, (1.13) 2 тЬ

где =-I-/2 •/?к-мощность тепловых потерь в контуре;

ff, = -YImr.k-полезная мощность, передаваемая в антенну (применительно к схеме, изображенной на рис. 1.16).

Если анодный контур не связан с цепью антенны (или иной цепью, потребляющей энергию), то тогда ARa=Q н вся колебательная мощность расходуется на нагревание элементов анодного контура. В этом случае Rs= =P-Q> где Q- конструктивная

(т. е. собственная) добротность контура.

3) Мощность, выделяемая на аноде лампы, Р. Это есть мощность, бесполезно рассеиваемая на аноде в виде тепла.

Очевидно, что

Р, = Ро~Р,. (1.14)

Мощность Ра должна быть меньше допустимой Ра доп, которая указывается в паспорте лампы.

4) Коэффициент использования анодного напряжения . Это есть отношение амплитуды переменной составляющей анодного напряжения к постоянному напряжению источника анодного питания

е = -. (1.15)

5) Коэффициент использования переменной составляющей анодного тока j. Это есть отношение амплитуды переменного анодного тока и его постоянной составляющей