усилителя может изображаться в двух вариантах. Они показаны на рис. 2.20, б и в.

рис. 2.20,6 видно, что прн логарифмическом масштабе в каждом последующем одинаковом отрезке горизонтальной оси содержится больше частот, чем в предыдущем отрезке, в целое число раз. Это число может быть произвольным, но оно постоянно для данной характеристики.

Нижние vacmomtr усилителя Средние частоты усилителя

Верхние частоты усилителя,

12 W 16 18 (кГц}

Гнг=0.3кГи. д Гдг = 10кГц

Нижние Средние частоты частоты Улителя gp частоты

усилителя

усилителя

ОМ 0,8 1.6 3.2 f 6,1* \iZ,8 25,6/кГц) 7 uf \

К „г=0,ЗкГц Гдг=10кГц

0,1 0,2 0,4 /

W го ио1кГц] f

Рис. 2.20. Пример частотной характеристики резисторного усилиге.льного каскада:

с -в линейном масштабе; б и в -в логарифмическом масштабе

На практике при вычерчивании частотной характеристики низкочастотных усилителей обычно предпочитают вариант, изображенный на рис. 2.20, в. Он удобен тем, что на горизонтальной оси указываются только те значения частот, которые кратны частоте, соответствующей (Началу координат.

Для объяснения формы частотной характеристики резисторного каскада воспользуемся рис. 2.21. У всех графиков масштаб по оси частот одинаков. Он лога1рифм1Ический. Из рис. 2.21, с видно, что с повышением частоты усиливаемых колебаний происходит уменьше-

ние сопротивления анодной нагрузки Za и лампа постепенно переходит из динамического режима в статический режим. Следствием этого является увеличение крутизны рабочего участка сеточной динамической характеристики Sd- Она постепенно приближается к статической крутизне лампы (рис. 2.21,6).

Динамическш] режим

0,7D7rJ ]

i Статический I режим

Lpx = const

ilUii

4-1-

il!!!lillll!lllHI!l

Рис. 2.21. Частотные зависимости в резисторяом усилительном каскаде

При неизменной величине входного напряжения (рис. 2.21, в) легко рассчитать переменный анодный ток и переменное анодное напряжение для различных частот сигнала. Они изображены на рис. 2.21,2 и рис. 2.21,5, где видно, что с повышением частоты сиг-

нала переменный анодный ток увеличивается, приближаясь к величине S • Ljjx. Однако переменное анодное напряжение постепенно уменьшается до нуля с уменьшением Za.

Из принципиальной и эквивалентной схем каскада следует, что выходное напряжение представляет собой некоторую часть переменного анодного напряжения, так как последнее делится между емкостным сопротивлением конденсатора Сп и активным сопротивлением резистора R„. Но сопротивление конденсатора - с понижением частоты увеличивается, а анодное напряжение остается неизменным. Поэтому при понижении частоты сигнала выхоДное напряжение уменьшается (рис. 2.21, е).

Ввиду указанных причин частотная характеристика резисторного каскада получается в том виде, как она изображена на рис 2.21, ж.

«а

в) Уравнение частотной характеристики резисторного каскада

Вывод общего уравнения для всей частотной характеристики УНЧ достаточно сложен. Поэтому обычно выводят отдельные уравнения для средних, нижних и верхних частот. Соответственно изображают раздельно и эквивалентные схемы анодной цепи каскада для трех областей частот.

На средних частотах эквивалентная схема каскада очень проста. Она изображена на рис. 2.22. В таком виде схема получается по следующим причинам. Емкость конденсатора Сп (рис. 2.19) велика и ее сопротивление для средних частот много меньше Ru.

Это означает, что в области средних частот UbmUa-n конденсатор Сп не нарушает равенства данных напряжений. Поэтому на эквивалентной схеме конденсатор Сп .можно не показывать. Емкость анодной цепи каскада

вых ~Ь Си -\~ Свх-

Но каждая из трех емкостей невелика и обычно Са не превышает 50-ЮО пф. На средних частотах она имеет сопротивление много больше Ra. Это означает, что в области средних частот Za~Ra (если конечно RuRa). Поэтому на эквивалентной схеме для средних частот емкость анодной цепи не показывают.

Таким образом, точное уравнение для частотной характеристики

L I

Рис. 2.22. Эквивалентная схема резисторного каскада для средних частот