резисторного каскада в области средних частот имеет следующий вид:

It с и l •

(2.50)

где Нк= + .

В усилителе на триоде обычно Ra<Rn- Тогда с достаточной точностью справедливо уравнение (2.48). Очевидно, что в рассмотренной области частотных искажений нет и Мс=\.

с. г

вых 0

Рис 2.23. Эквивалентная схема резисторного каскада для нижних частот

В области нижних частот сопротивление конденсатора Сп заметно влияет на соотношение напряжений Cjj и Ubix, поэтому эквивалентная схема каскада имеет вид, показанный на рис. 2.23. Из нее следует, что

f/bb,x = f/a.

Эта зависимость между выходным напряжением и переменной составляющей анодного напряжения верна на любой частоте усиливаемых колебаний, но учитывать ее приходится только в области нижних частот.

Полагая, что Rn:Ra, можно записать

и тогда

Sa-R«

и.

Поскольку Sd- Ra = Kc, то для коэффициента усиления резисторного каскада в области его нижних частот получается следующее уравнение:

(2.51)

Это уравнение подтверждает, что с понижением частоты усиливаемых колебаний усиление каскада уменьшается

Коэффициент частотных искажений резисторного каскада в области нижних частот

~ + ( С„ Rn ) •

(2.52)

Если считать, что на нижней граничной частоте /нг допустимо

1, откуда

иметь Мег=У2 , то тогда

211-/нг-С„-/?п

1

- 2Tt Сп /?п

(2.53)

Эта формула показывает, что нижняя граничная частота резисторного каскада зависит только от постоянной времени переходной цепи. Поэтому для расширения полосы пропускания усилителя

в область нижних частот не-об.ходимо увеличивать Сп и Rn. Однако верхним пределом для сопротивления Rn является величина 1-2 Мом, а емкость Сп тоже нельзя брать слишком большой. Объясняется это тем, что при увеличении Сп происходит уменьшение сопротивления утечки конденсатора и на резисторе Rn кроме переменного напряжения создается еще постоянное напряжение. Оно повышает потенциал сетки лампы следующего каскада, что нежелательно

В области верхних частот сопротивление емкости Са становится соизмеримо с сопротивлением Ra. Поэтому она заметно влияет на величину и характер анодной нагрузки. Эквивалентная схема каскада получает вид, показанный на рис 2 24.

Из иее следует, что в области верхних частот сопротивление анодной нагрузки

Рис. 2 24. Эквивалентная схема рези сторного каскада для верхних частот

Kl -К"в Ca-RbY

Эквивалентная схема и данное уравнение показывают, что с повышением частоты сигиала сопротивление анодной нагрузки уменьшается.

Коэффициент усиления каскада в области его верхних частот

I/- с у V-Zf,

Это уравнение можно привести к виду

где /?вых-выходное сопротивление каскада на средних частотах. В общем случае

/?,/?а +/?а/?п • 2 -

Если же RnRa, что обычно выполняется, то тогда

Коэффициент частотных искажений резисторного каскада в области верхних частот

ЛК = КЦ-К-Са-;?вь.х) (2.57)

Если считать, что на верхней граничной частоте /в г допустимо иметь Л/ц.2 , то

2-п:-/в.г-С"а-вых= 1>

откуда

Эта формула показывает, что верхняя граничная частота резисторного каскада зависит от емкости Са и сопротивления анодного резистора Ra- Поэтому для расширения полосы пропускания усилителя Б область верхних частот необходимо уменьшать R и Са. При этом следует учитывать, что уменьшение а приводит к уменьшению усиления каскада на средних частотах.

В усилителях с широкой полосой пропускания (видеоусилители) часто бывают случаи, когда Ra-Ri- Тогда /?вых~/?а и уравнение для верхней граничной частоты записывают так:

2, Са-Ла = (-

где 1й - постоянная времени анодной цепи.

Зависимость коэффициента усиления каскада от сопротивления Яа хорошо видна из уравнения (2 48), если его представить в следующем виде:

=-Чг- (2-9)