Главная -> Книги

(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) ( 11 ) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (11)


J Анодная нагр!/зка 1д


На основании этих формул полная эквивалентная схема резисторного усилителя с отрицательной обратной связью по напряжению может быть изображена в двух вариантах (рис. 2.57). На этих схемах принято, что следующий каскад обладает чисто емкостным входным сопротивлением и его воздействие на рассматриваемый усилитель проявляется только добавлением емкости Свх.

На рис. 2.57, а эквивалентный генератор имеет внутреннее сопротивление, равное внутреннему сопротивлению лампы, но его ЭДС не постоянна. Она зависит не только от входного напряжения, но и от коэффициента уси-АноЗадя нагрузка Zo который уменьшается

на верхних и нижних частотах усилителя. Следовательно, ЭДС эквивалентного генератора на верхних и нижних частотах возрастает, стремясь к величине [iUbx- По этой причине обратная связь по напряжению приводит к расширению полосы пропускания усилителя как в области верхних, так и в области нижних частот.

Тот же вывод получается из второй эквивалентной схемы (рис. 2.57,6), на которой генератор имеет другие параметры. На этой схеме ЭДС генератора и его внутреннее сопротивление постоянны, но меньше обычных величин (рис. 2.19) в l-fPti раз. Из данной схемы расширение полосы пропускания усилителя объясняется пониженной величиной внутреннего сопротивления эквивалентного генератора.

Расширение полосы пропускания усилителя за счет отрицательной обратной связи по напряжению объясняется тем, что на верхних и нижних частотах происходит уменьшение напряжения t/, и напряжение Ug растет (рис. 2.58). Возрастание напряжения Ug на верхних частотах приводит к дополнительному увеличению переменной составляющей анодного тока, и на уменьшающемся сопротивлении анодной нагрузки напряжение поддерживается постоянным до более высоких частот, чем в усилителе без обратной связи

(/ВГ!>/ВГ)-

На нижних частотах увеличение Ug приводит к росту переменной составляющей анодного напряжения, поэтому увеличение со-противле(шя конденсатора Сп в меньшей степени влияет на уменьшение усиления нижних частот {}[,<!ш)-

Можно показать, что в резисторном усилителе с отрицатель-

Рис. 2.57. Два варианта эквивалентной схемы резисторного усилителя с отрицательной обратной связью по напряжению



ной обратной связью по напряжению граничные частоты, входящие в полосу пропускания, равны:

f С2 143)

]Статический режим


far far

Рис. 2.58. Частотные зависимости в резисторном усилите.те с отрицательной обратной связью по напряжению

Т. е. полоса пропускания усилителя в области верхних и нижних частог расщиряется во столько раз, во сколько раз уменьшается ею коэффициент усиления на средних частотах. Формулы (2.142) и (2.143) верны только при условии, что полоса пропускания усилителя определяется на уровне 0,707К.



Пользуясь эквивалечтной схемой резисторного усилителя с ООС по напряжению, изображенной на рис. 2.57, б, можно рассчитать его выходное сопротивление на средних частотах. Если Ra<iRn.

Rl п Ri Ля

1 +

1 +Eif

+ Ra

Л.4-Ла

1+ fi/C •

Отсюда видно, что ООС по напряжению, примененная в усилителе, уменьшает его выходное сопротивление в 1+§К раз.

7, Без обратной I связи I 1С отрицательной Lrj обратной l/Vl связью


Рис. 2.59. Графики, поясняющие процесс уменьшения нелинейных искажений в усилителе с отрицательной обратной связью

Частотные свойства резисторного усилителя с ООС по напряжению иллюстрируются графиками, изображенными иа рис. 2.58.

Уменьшение нелинейных искажений при отрицательной обратиой связи можно объяснить следующим образом. Если на входе усилителя действует строго синусоидальное напряжение Ывх, то в процессе его усиления возникают нелинейные искажения и выходное напряжение оказывается искаженным (пунктирные кривые для 4 и Ыа иа рис. 2.59). Но тогда и напряжение обратиой связи искажено, вследствие чего напряжение на сегке лампы Ug получается несинусоидальиым. В процессе усиления этого искаженного напряжения происходит частичиая компенсация нелинейных искажений и форма выходного напряжения приближается к синусоидальной. Нелинейные искажения, конечно, осгаются, но



(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) ( 11 ) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86)