кону. Данный процесс продолжается в течение времени, равного БРаСа, и заканчивается в момент h.

Для ускорения процесса нарастания анодного напряжения необходимо уменьшать емкость Са. Достигается это рациональным размещением деталей и тщательным выполнением монтажа усилителя. Все соединительные провода должны быть максимально короткими, а детали усилителя малогабаритными. Можно также уменьшать величину сопротивления i?a, но при этом будет уменьшаться коэффициент усиления каскада.

На=5к0м , Сц=2,5шс

Са = 50пФ Са = -ОпФ

ferferfer f Сд=50пФ "ai Сс,= МпФ "а Са = 25пФ

L25 i, (мкс)

(мкс)

Рис. 2.73. Зависимость формы импульсов на аноде лампы и полосы пропускания видеоусилителя от емкости анодной цепи

В момент /g напряжение на сетке мгновенно спадает до нуля и анодный ток резко возрастает. Напряжение на аноде лампы должно уменьшиться, но произойдет это не мгновенно, а в течение времени, необходимого для разряда емкости Са. Теоретически можно доказать, что время разряда емкости Са равно времени ее заряда, хотя на первый взгляд это не очевидно.

Таким образом, крутизна и длительность фронтов выходных видеоимпульсов зависят от полосы пропускания усилителя в области верхних частот, так как

и... (2.166)

Зависимость формы видеоимпульсов иа аноде лампы и полосы пропускания усилителя от паразитной емкости анодной цепи показана на рис. 2.73. Аналогичная зависимость, но от сопротивления i?a показана на рис. 2.74.

Для выяснения точной связи между установлением процессов в анодной цепи лампы и полосой пропускания усилителя вводят

понятие времени нарастания фронта выходного импульса тн*. Это есть условный промежуток времени, в течение которого выходное напряжение нарастает от 0,1 до 0,9 своего установившегося значения (рис. 2.75).

Сд = ЗОПФ, = /, 5 JHKC

0,75

fвг Гвг Ка=2,5к0м

(МКС)

0,375 t

*- (МКС)

Рис. 2.74. Зависимость формы импульсов на аиоде лампы и полосы пропускания видеоусилителя от сопротивление анодной нагрузки

Для резисторного усилителя на лампе

т„ = 2,2ад- (2.167)

Подставив в эту формулу произведение C-Ra из формулы (2.166), получим простое выражение для времени нарастания фронта выходных импульсов

т„ = :. (2.168)

/в. г

На практике обычно стараются получить

т„ = (0,10,2).т„. (2.169)

Напомним, что время спада импульса тстн. Это время часто называют длительностью заднего фронта импульса и обозначают тфг-

Видеоимпульсы, получающиеся на аноде лампы, имеют плоскую вершину, 40 форма их отдирается от формы входных импульсов. Она экспоненциальная. Называть эти импульсы прямоугольными можно только условно.

* Вместо термина «время нарастания фронта» часто по,11.зуются термином «длительность фронта». Тогда вместо тн пишут тф (или <ф),

Рис. 2.75. Время нарастания и время спадания видеоимпульса

(Ссх = Са)

На выходе усилителя вершина импульсов не является плоской. Она спадает на величину At/, которая зависит от постоянной времени переходной цепи. Если СЯав (а это условие всегда выполняется), то

На практике спад вершины импульса часто выражается в процентах от его амплитуды. Тогда, считая t/ma за 100%, имеем

At/«/o=100.. (2.171)

Для уменьшения спада вершины импульса необходимо увеличивать постоянную времени переходной цепи, т. е. расширять полосу пропускания усилителя в области нижних частот, так как

/- = 2та- (2.172)

Если отсюда определить произведение C„Rn и подставить его в уравнение (2.171), то получим

At/% = 628.T„./„.r. (2.173)

В радиолокационных приемниках для импульсов небольшой длительности допускаемая величина AU бывает около 5-107о амплитуды.

Полезно заметить, что в составе выходного напряжения усилителя нет постоянной составляющей. Поэтому у выходных импульсов площадь над осью времени равна площади под ней. На рис. 2.72 этого не видно, потому что там показан только один импульс, а не последовательность ряда импульсов. Поскольку реальная скважность импульсов достаточно велика, то все переходные процессы за время паузы между импульсами успевают закончиться. По этой причине каждый видеоимпульс на выходе усилителя начинается от нулевого уровня.

Зависимость спада вершины выходных импульсов от полосы пропускания усилителя в области нижних частот иллюстрируется рис. 2.76, где показаны частотные характеристики для двух значений постоянной времени переходной цепи.

Из рисунка видно, что при увеличении произведения C„R„ происходит расширение полосы пропускания усилителя в области нижних частот. В результате этого спад вершины выходных импульсов уменьшается и их форма приближается к прямоугольной.

Под коэффициентом усиления любого усилителя понимается отношение величины выходного сигнала к величине входного сигнала. Это может быть отношение напряжений или токов. При этом коэффициент усиления только тогда являеюя определенным понятием, когда сравниваемые сигналы имеют одинаковую форму,