Главная -> Книги

(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) ( 33 ) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (33)

в маячковой лампе индуктивиостей выводов электродов практически нет, и поэтому их влиянием можно пренебречь.

Построение векторной диаграммы начинаем с вектора напряжения t/gK, равного входному напряжению U„x. Под воздействием эгоро напряжения через емкость CgK проходит ток /gu, по фазе опережающий входное напряжение на 90°. Под воздействием напряжения UgK в анодной цепи возникает переменный ток / , по фазе несколько отстающий от сеточного напряжения за счет проявления инерции электронов.

Tok/j создает на резонансном сопротивлении анодного контура напряжение t/к, по фазе совпадающее с анодным током.

Из схемы усилителя видно, что к емкости Cag приложено напряжение Uag=Um+UK. Под воздействием этого напряжения через емкость Cag идет ток lag, по фазе опережающий напряжение Uag на 90°.

Ток, протекающий в цепи сетки, равен /вх=/вк-Ь/ag- Этот ток опережает входное напряжение на угол 9<90°. Следовательно, во входном сопротивлении усилителя есть активная составляющая, подключенная параллельно входной емкости. Так как с повышением частоты усиливаемых сигналов угол 91 стремится к 90°, то угол 9 уменьшается, приближаясь к нулю. Это свидетельствует об уменьшении величины активной составляющей входного сопротивления усилителя.

Теоретический анализ и практические исследования показали, что входное активное сопротивление усилителя с общим катодом с учетом индуктивиостей выводов и пролетного времени электронов может быть найдено по формулам:

(2.216)

/?вх = -> (2.217)

Таблица 2.1

Коэффициенты входного сопротивления некоторых приемно-усилительиых ламп

Тип лампы

ом/и

Тип лампы

ом/м

ом-Мгц

6Ж1Ж

2 200

200-108

20-108

2200

200-108

6НЗП

20.1Св

1780

160-106

6Ж6С

15-106

6С1П

1780

160-108

13-108

6Ж1П

70-106

12.5-108

2Ж27

54-10е

7.2-10е

6К1П

46-10«

73.5

6.6-1С6

6ЖЗП

37-lOe

6П1П

4.5-1Се

20-106

33.4

3-108

20 108

0,27-108



где а и b-коэффициенты входного сопротивления, различные для разных типов радиоламп; X и /- длина волны и частота усиливаемых колебаний. Коэффициенты входного сопротивления ламп могут быть определены теоретически. Однако такой расчет сложен и неточен. Поэтому для многих ламп они определены экспериментально. Значения коэффициентов а и 6 приведены в табл. 2.1.

г) Избирательность и полоса пропускания

В состав колебательного контура резонансного усилителя входят все те элементы реальной схемы, через которые проходит (разветвляется) переменная составляющая анодного тока. Эти элементы

Анодная нагрузка лалты

твых


Рис. 2.123. Эквивалентные схемы резонансного усилителя с последовательным питанием

обычно показывают только на полной эквивалентной схеме усилителя (рис. 2.123). Она соответствует схеме, изображенной на рис. 2.115, а. Однако, выводы получаемые из приведенной эквивалентной схемы, будут верны для любого резонансного каскада УВЧ.

При составлении эквивалентной схемы предполагается, что рабочий участок сеточной динамической характеристики лампы находится на ее линейной части. Поэтому его крутизну можно определять по формуле

S. = . (2.218)

где р, и Ri - параметры лампы, известные из справочника.



Тогда в соответствии с уравнением 2.213 имеем

Именно это уравнение позволяет заменять лампу условным эквивалентны.м генератором, у которого ЭДС в \i раз больше, чем усиливаемое напряжение, а внутреннее сопротивление равно сопротивлению лампы для переменной составляющей анодного тока.

В нагрузку эквивалентного генератора (т. е. лампы) входят следующие элементы: катушка контура с индуктивностью Lk и активным сопротивлением Rk, конденсатор настройки контура с емкостью Скн, выходная емкость лампы .Свых, емкость монтажа С„, входная емкость следующего каскада Свх, резистор переходной цепи Ra и входное активное сопротивление следующего каскада Rbx-

На эквивалентной схеме не показаны элементы ячейки автоматического смещения и конденсатор переходной цепи. Объясняется это тем, что их сопротивление для переменной составляющей анодного тока ничтожно мало. Поэтому они не влияют на частотные свойства каскада.

Из эквивалентной схемы следует, что результирующая емкость контура усилителя равна

Именно эта величина представлена на принципиальных схемах УВЧ, изображенных на рис. 2.115.

Частота настройки контура рассчитывается по формуле

Емкость конденсатора настройки Ск. н переменная. Остальные емкости Свых, См, Свх постоянные; их всегда желательно иметь минимально возможными.

Активные сопротивления Rn и Rx шунтируют контур, уменьшая его добротность. Тем самым они расширяют полосу пропускания усилителя, ухудшая его избирательность. Результирующая величина шунтирующего сопротивления /?ш равна

"-Rn + Rs.

Резонансное сопротивление контура /?э может быть только меньше Rm или равно ему (если Rk очень мало). Шунтирующее действие сопротивлений Rn и Rbx можно учесть добавочным сопротивлением ARk, включенным последовательно с сопротивлением/?к. Тогда эквивалентная схема усилителя получается очень простой (рис. 2.123, б) - В этой схеме

Д/?к = Д/?„ Двх = + /-. (2.220)

«п «вх

где р= / -cf. 352



(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) ( 33 ) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86)