Главная -> Книги

(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) ( 34 ) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (34)

Сопротивление Rk+Rk следует рассматривать как равномерно распределенное по всем виткам контурной катушки.

Эквивалентная добротность анодного контура усилителя определяется по формуле

+ ДЛк Rk + Щ Резонансное сопротивление контура

= Q-P = ra;- (2-222)

Поскольку с повышением частоты усиливаемых колебаний сопротивления Rk и ARk увеличиваются, а характеристическое (волмовое) сопротивление р у реальных контуров на всех диапазонах примерно одинаково (сотни ом), то эквивалентная добротность контура Qg и его резонансное сопротивление /?э с повышением частоты обычно уменьшаются. По этим причинам с повышением частоты принимаемых сигналов происходит ухудшение избирательности, расширение полосы пропускания и уменьшение коэффициента усиления резонансных усилителей.

Примеры типичных частотных характеристик резонансных усилительных каскадов для различных диапазонов приведены на рис. 2.124. Там же указаны ориентировочные величины резонансного коэффициента усиления, характерные для каждого диапазона.

Полоса пропускания каскада УВЧ определяется на уровне 0,707 от резонансного коэффициента усиления. Поэтому

(2.221)

(2.223)

Дпинные волны


Средние 1

\ 1

волны 1

25/00

Короткие волны


Рис. 2.124. Частотные характеристики резонансных усилителей на разных диапазонах волн

Избирательность резонансного каскада о показывает, во сколько раз (или на сколько децибел) ослабляется конкретная помеха относительно полезного сигнала в процессе их одновременного прохождения через усилитель.

В супергетеродинном приемнике наиболее вероятны две помехи:

- сигнал соседней станции (соседняя помеха);

- сигнал зеркальной станции (зеркальная помеха).

12-869 3 53



Частота соседней помехи мало отличается от частоты полезною сигнала. Поэтому избирательность каскада УВЧ по соседнему каналу Ос к имеет смысл определять только на длинных волнах. Для этого пользуются уравнением резонансной кривой, верным в области небольших расстроек:

°с.к = -у = КГ+Х = Yl + 4Ql.[M.J . (2.224) где X=2Qg-~ - обобщенная расстройка.

Частота зеркальной помехи /з. п сильно отличается от частоты полезного сигнала fo (на удвоенную промежуточную частоту приемника). Поэтому избирательность каскада УВЧ по зеркальному каналу оз. к определяют на всех диапазонах. Для этой цели следует воспользоваться уравнением, которое верно при больших расстройках. Но такое уравнение может быть только прибл1иженным, так как резонансная кривая усилителя несимметрична. По этой причине в литературе встречаются различные формы записи уравнения для избирательности по зеркальному каналу. Один из вариантов такого уравнения имеет следующий вид:

/з. п -/о

пример. Контур УВЧ настроен на частоту /о=3 Мгц, что соответствует длине волны ).о=100 м Промежуточная частота приемника /пр=465 кгц. Частота гетеродина выше частоты сигнала. Эквива.чентная добротность контура Qb=50. Опреде.чить избирательность УВЧ по зеркальному каналу.

Решение.

1) Определяем частоту зерка.чьной по.мехи:

/з.п = fo+ 2/„р = 3-1- 2-0,465 = 3,93 Мгц.

2) Определяем избирательность:

3.93-3 - 3,93-3 -

Результат расчета о.начает, что в данном случае зеркальная помеха ослабляется каскадом УВЧ в 27 раз или на 28.6 дб (см. уравнение 2 2).

На практике при расчете приемника чаще всего определяют избирательность преселектора в целом. Очевидно, что

°прес=°в.ц-°увч- (2.226)

д) Максимально достижимый коэффициент усиления

В каскаде УВЧ на пентоде с полным включением контура в анодную цепь лампы резонансный коэффициент усиления определяется по формуле 2.215. Из нее видно, что при выбранной крутизне лампы коэффициент усиления каскада возрастает при увеличе-вии резонансного сопротивления контура. Однако для каждого



каскада существует максимально допустимое сопротивление анодной нагрузки лампы, при котором усилитель работает устойчиво. Это сопротивление Яэ макс зависит от крутизны лампы, проходной емкости каскада и частоты усиливаемых колебаний.

Проходной емкостью каскада называют емкость, через которую анодный контур связан с сеточным контуром. Она складывается из проходной емкости лампы и проходной емкости монтажа. При теоретических исследованиях проходную емкость монтажа обычно не учитывают, т. е. считают монтаж усилителя идеальным. В усилителях с общим катодом проходной емкостью лампы является емкость Cagi- У пентодов она бывает порядка тысячных долей пикофарады.

Исследованиями В. И. Сифорова было установлено, что резонансный каскад с общим катодом, имеющий идеальный монтаж, работает устойчиво только в том случае, если резонансное сопротивление анодной нагрузки лампы (в килоомах) не превышает величины, определяемой по формуле

(2.227)

где /о-5-

agl

-частота настройки контура, Мгц;

крутизна лампы (в расчетах она принимается равной максимально возможному значению, которое определяется из справочника), ма/в;

проходная емкость лампы, пф.

Таблица 22

Максимально достижимый коэффициент усиления одного резонансного каскада с общим катодом для различных ламп и частот при наличии идеального монтажа

(Теоретический предел усиления одно1о резонансного каскада с общим катодом)

\.Лампа Частота

6Ж1П

6Ж2П

6ЖЗП

6Ж4П

6К1П

6К4П

100 кгц

465 кгц

1 Мгц

3 Мгц

41,5

10 Мгц

30 Мгц

15,5

60 Мгц

90 Мгц

14.5

21,5



(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) ( 34 ) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86)