Главная -> Книги

(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) ( 37 ) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (37)

Переменная составляющая анодного тока лампы имеет амплитуду

ша = вх-

Этот ТОК создает на контуре переменное напряжение с амплитудой

шк - та Ra - вх э-

Амплитуда напряжения на выходе усилителя равна

вых - тк ~ ат вх RaPgt

где Pg = -j - коэффициент включения контура в цепь сетки следующей лампы.

Резонансный коэффициент усиления каскада

гу Ст Вых С D м

- -ff-- аа Pg-

C-m в\ *

Сопротивление контура зав!;сит от коэффициента pg и равно

?вх .....

Ra «

Поэтому

Определим оптимальную величину коэффициента pg, при которой получается максимальное усиление каскада. Для этого возьмем

производную данного уравнения и приравняем ее нулю:

Откуда оптимальный коэффициент включения



При выполнении данного условия

Ко макс = 9~d Rb:

(2.234)

6. УВЧ с контуром III вида

При повышении частоты принимаемых сигналов задача их усиления оказывается все более трудной. Для настройки контура на более высокую частоту необходимо уменьшать его емкость и индук-

-BI+E,


Рис. 2.132. Схема резонансного усилителя с контуром 1П вида.

а - принципиальная схема: б - эквивалентная схема

тивность. Однако для уменьшения емкости контура существует предел, создаваемый емкостью монтажа и междуэлектродИыми емкостями ламп. Дальнейшее повышение частоты настройки контуров возможно только за счет уменьшения его индуктивности. Но уменьшать индуктивиость контура невыгодно, так как при этом происходит уменьшение его характеристического сопротивления, а следовательио, и резонансного сопротивления.

Увеличить характеристическое сопротивление контура можно в том случае, если емкости смежных ламп усилителя соединить последовательно. Пример такого усилителя приведен на рнс. 2.132, а. В дайпо! схеме катушка контура Lh включена между анодом лампы Л\ и сетти лампы Лг следующего каскада. При таком включении индуктишадсги получается схема усилителя с неполным включением контура ты. в цепь анода лампы Ли так и в цепь сетки



лампы JIi Из эквивалентной схемы усилителя, изображенной на рис. 2 132, б, видно, что емкость контура складывается из двух последовательно включенных емкостей Са и Cg.

Cg = + Cgi

Где Св„х. - выходная емкость каскада на лампе Ли - входная емкость каскада на лампе Л, См - емкость монтажа со стороны анода лампы Л\; C„g - емкость монтажа со стороны сетки лампы Лг-Результирующая емкость контура

Ca-Cg Ca + Cg-

Коэффициент усиления такого каскада зависиг от соотношения емкостей Са и Cg. Он получится наибольшим, если = 1/ .

В этом случае коэффициент усиления каскада определяется по формуле (2 234). Однако приведенное соотношение емкостей часто не может быть вьшолнено. Тогда коэффициент усиления имеет меньшую величину. Практически на волнах 1-2 м при использовании пентодов с большой крутизной удается получить коэффициент усиления на каскад порядка 4-7. Контур усилителя настраивается изменением индуктивности L.

Рассмотренную схему часто называют усилителем с последовательным включением индуктивности.

7. УВЧ на триоде с общей сеткой

Резонансные усилители, рассмотренные выше, выполнены на пентодах по схеме с общим катодом.

Применение пентодов в УВЧ ограничивается диапазоном метровых волн. Уже в средней части метрового диапазона пентод не имеет заметных преимуществ по сравнению с триодом, а на волнах более коротких пятиэлектродная лампа в резонансном усилителе работает хуже трехэлектродной Она имеет слишком большой уровень внутренних шумов и применять ее становится нецелесообразно.

Но триодный усилитель, выполненный по схеме с общим катодом, не может иметь значительного коэффициента усиления из-за большой междуэлектродной емкости лампы Cs.g. Поэтому в усилителе на триоде нельзя включать большого сопротивления в качестве анодной нагрузки [формула (2 227)] Эти затруднения устраняются при вьшолнении резонансного усилителя на триоде по схеме с общей сеткой, предложенной в 1929 г. М А Бонч-Бруевичем (рис 2133).

В данной схеме сетка лампы соединяется с входом и выходом усилителя. Поэтому проходной емкостью лампы является емкость



(0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) ( 37 ) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86)