чае уравнение (2.249) может быть решено приближенными алгебраическими методами, и тогда для угла 6 получается следующая формула:

По этой формуле угол 6 определяется в радианах.

Найдем входное сопротивление детектора.

Мощность, отдаваемая детектору предыдущим каскадом, расходуется на его входном активном сопротивлении. Поэтому можно записать:

"-:-2.i?3x

Эта мощность в основном потребляется в сопротивлении Rn и частично на внутренне!и сопротивлении диода. Пренебрегая расходом мощности на нагрев анода диода, можно записать:

р /2 D il£bix

Тогда получается следующее приближенное равенство:

т вх вых 2/?вх

откуда

Пренебрежение потерями энергии в диоде означает, что рассматривается случай, когда /(п=1. В этом случае имеем

/?вх»-. (2.250)

Этой приближенной формулой для определения входного сопротивления диодного детектора пользуются в тех случаях, когда сопротивление R бывает порядка сотен килоом и больше. При малых величинах (десятки килоом и меньше) формула (2.250) оказывается неточной. В этом случае расчет входного сопротивления детектора лучше производить по более точной формуле:

R.. + 2R,, (2.250а)

Где Ri = - внутреннее сопротивление диода.

Диодный детектор радиолокационного приемника

В радиолокационном приемнике детектор предназначен для преобразования радиоимпульсов в видеоимпульсы. Наиболее распространенная схема такого детектора изображена на рис. 2.147, а. Физические процессы, происходящие в детекторе, иллюстрируются

рис. 2.150.

ех На верхнем графике а

изображено переменное напряжение (радиоимпульс), действующий на входе детектора. Там же показан процесс образования выходного напряжения (видеоимпульса). Этот процесс заключается в следующем. В первый положительный полупериод входного напряжения начинается заряд конденсатора Сп и через диод проходит и.мпульс анодного тока. Вследствие этого происходит накопление энергии в электрическом поле конденсатора.

Заряд конденсатора продолжается до тех пор, пока напряжение на аноде диода по.пожите.пьное, т. е. от to до /ь В момент напряжение на заряжающемся конденсаторе становится равным напряжению на входе детектора и напряжение на аяоде диода равно нулю. Анодный ток прекращается и начи-наегся разряд конденсатора через сопротивление нагрузки Rg. Разрчд конденсатора продолжается до момента 2-

В промежутке времени от ti до на аноде диода действует отрицательное напряжение и лампа заперта. С мо.мента 4 напряжение иа аноде диода опять становится положительным и конденсатор Си снова подзаряжается до момента f. С этого момента напряжение на аноде диода отрицательное, анодного тока нет и происходит очередной разряд конденсатора через сопротивление нагрузки Rn. Далее указанные процессы повторяются.

4з рис. 2.150,6 видно, что с момента начала работы детектора импульсы анодного тока диода постепенно умеиьщаются, а с момента 4 - остаются неизменными. С этого момента режим работы диода считается установивщимся. В установивщемся режиме диода выходное напряжение остается постоянным {Отвых). Эта величина показана на нижнем графике в (рис. 2.150), где изображен выходной видеоимпульс без учета высокочастотных пульса-

Рис. 2.150. Процесс преобразования радиоимпульса в видеоимпульс

ций. с момента окончания радиоимпульса конденсатор С„ полностью разряжается через сопротивление нагрузки

Отношение амплитуды видеоимпульса, получающегося на выходе детектора, к амплитуде входного радиоимпульса представляет собой коэффициент передачи напряжения

Utn вых псу и

An = Тг- У

Um вх

где ву - угол отсечки анодного тока диода в установившемся режиме.

Форма видеоимпульсов на выходе детектора зависит от сопротивлепия нагрузки Ri, и емкости конденсатора Сн. Влияние их таково.

1) При увеличении емкости Сн увеличивается длительность видеоимпульсов, так как конденсатор большей емкости медленнее заряжается и разряжается. Возрастание длительности переднего фронта видеоимпульсов приводит к уменьшению точности радиолокационной станции в определении дальности до цели. Увеличение длительности заднего фронта видеоимпульсов приводит к ухудшению разрешающей способности радиолокационной станции.

2) При уменьшении емкости d, возрастают пульсации видеоимпульсов с высокой частотой.

3) При увеличении сопротивления Rn возрастает коэффициент передачи детектора и амплитуда видеоимпульса приближается к амплитуде входного радиоимпульса. Однако при этом увеличивается время нарастания импульса тн и время спадания тс, что ухудшает точность определения дальности цели и разрешающую способность радиолокационной станции.

Спадающая часть видеоимпульса представляет собой экспоненту, так как конденсатор Сн разряжается через резистор Rn при запертом диоде. Поэтому время спадения импульса находится просто. Оно равно тс = 2,2/?нСн.

Гораздо сложнее опреде.чить время нарастания видеоимпульса. Для этого необходимо учитывать влияние входного сопротивления детектора на резонансное сопротивление контура LkCk, через который проходит ток заряда конденсатора Сн. Если Rn увеличивается, то при этом возрастает входное сопротивление детектора, а это приводит к увеличению сопротивления контура. Поэтому время Тп увеличивается.

4) При уменьшении сопротивления Rn уменьшаются коэффициент передачи детектора и амплитуда видеоимпульса. Но при этом уменьшается время т,, и тс, что улучшает точность определения дальности цели и разрешающую способность радиолокащюн-ной станции.

Из вышеизложенного видно, что в радиолокационном приемнике сопротивление нагрузки детектора Rn и емкость Сн прихо-