Главная -> Книги (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) ( 11 ) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (87) (88) (89) (90) (91) (92) (93) (94) (95) (96) (97) (98) (99) (100) (101) (102) (103) (104) (105) (106) (107) (108) (109) (110) (111) (112) (113) (114) (11) Для первого контура Для второго контура (а) (б) R5Uu-h2) + {R3 + R,V {-R5)fu+iR3+R4 + R5)I В уравнении (б) множитель при токе /ц, являющийся суммой сопротивлений первого контура, обозначим через /?,,, множитель при токе /22 (сопротивление смежной ветви, взятое со знаком минус) - через R- Перепишем эти уравнения следующим образом: RiJn + /,2/22 = пП (2.46) 2111 + 2222 - 22- Здесь Ru = R, + R2 + Rb, En = . + E,; /?,2 = /?2, 5" 22 - 3 + 4 4- 5 22 где /?,, - полное или собственное сопротивление первого контура; .Ri2 - сопротивление смежной ветви между первым и вторым кон-птурами, взятое со знаком минус; Ец - контурная ЭДС первого контура, равная алгебраической сумме ЭДС этого контура (в нее со знаком плюс входят те ЭДС, направления которых совпадают с направлением обхода контура); R22 - полное или собственное со-> противление второго контура; - сопротивление смежной ветви у между первым и вторым контурами, взятое со знаком минус; £22 - контурная ЭДС второго контура. В общем случае можно сказать, что сопротивление смежной ветви между k- и т-контурами входит в уравнение со знаком минус, если направления контурных токов Ikk и 1тт ВДОЛЬ ЭТОЙ ветви встречны, и со знаком плюс, если направления этих токов согласны. Если В схеме больше двух контуров, например три, то система уравнений выглядит следующим образом: (2.4в)
или в матричной форме [/?][/] = [£);
(2.4г) Рекомендуется для единообразия в знаках сопротивлений с разными индексами все контурные токи направлять в одну и ту же сторону, например по часовой стрелке. В результате решения системы уравнений какой-либо один или несколько контурных токов могут оказаться отрицательными. В ветвях, не являющихся смежными между соседними контурами (например, в ветви с сопротивлениями /?2 схемы рис. 2.12), найденный контурный ток является действительным током ветви. В смежных ветвях через контурные токи определяют токи ветвей. Например, в ветви с сопротивлением протекающий сверху вниз ток равен разности - /gg. Если в электрической цепи имеется п независимых контуров, то число уравнений тоже равно п. Общее решение системы п уравнений относительно тока Ij: hk - п д (2,5)
(2.6) - определитель системы. Алгебраическое дополнение A получено из определителя Д путем вычеркивания -го столбца и т-й строки и умножения полученного определителя на (- 1)* + Если из левого верхнего угла определителя провести диагональ в его правый нижний угол (главная диагональ) и учесть, что km - mA можно убедиться В ТОМ, ЧТО опредслитсль делится на две части, являющиеся зеркальным отображением одна другой. Это свойство определителя называют симметрией относительно главной диагонали. В силу симметрии определителя относительно главной диагонали А - А. Пример 13. Найти токи в схеме (рис. 2.13) методом контурных токов. Числовые значения сопротивлений в омах и ЭДС в вольтах указаны на рисунке. Решение. Выберем направления всех контурных токов/.,, и /33 по часовой стрелке. Определяем: /?,, = 5 + 5 + 4 = 14Ом; /?22 = 5 + 10 + 2 = 17 Ом; /33 = 2+ -f2+ 1 =5 0м;/?,2 = /?21 = -5 0м; /?,з=/?з, 0; /?2з =/?32 = - 2 Ом; - =- 10 В; £33 = - 8 В. * Ю 8 Рис. 2.13 Записываем систему уравнений: И/ц- 5/22 -10; 5/11 + 17/22-2/33= 10; Определитель системы - 2/22 + 5 /33 - 14 -5 О -5 17 -2 =1009. 0-2 5 Подсчитаем контурные токи /11 = - 10-5 10 17 -8 2 -640 1009 = -0,634А; 22 = 0,224 А; /33 = 1,51 А. Ток в ветви cm hm = /ц-/22=-0,634-0,224=-0,86 А. Ток в ветви am 1 = /22-/33 = 0,224 + 1,51 = 1,734 А. Формула (2.5) в ряде параграфов используется в качестве исходной при рассмотрении таких важных вопросов теории линейных электрических цепей, как определение входных и взаимных прово-димостей ветвей, принцип взаимности, метод наложения и линейные соотношения в электрических цепях. Составлению уравнений по методу контурных токов для схем с источниками тока присущи некоторые особенности. В этом случае полагаем, что каждая ветвь с источником тока входит в контур, замыкающийся через ветви с источниками ЭДС и сопротивлениями, и что токи в этих контурах известны и равны токам соответствующих источников тока. Уравнения составляют лишь для контуров с неизвестными контурными токами. Если для схемы рис. 2.14, а принять, что контурный ток /ц = У течет согласно направлению часовой стрелки по первой и второй ветвям, а контурный ток /22 = (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) ( 11 ) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (79) (80) (81) (82) (83) (84) (85) (86) (87) (88) (89) (90) (91) (92) (93) (94) (95) (96) (97) (98) (99) (100) (101) (102) (103) (104) (105) (106) (107) (108) (109) (110) (111) (112) (113) (114) |
|