Главная -> Книги (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) ( 10 ) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) (10) подставим - Cq- и обозначим LCq = 1 /и\ dh\ dh (12.5) Из предыдущего [см. § 11.10, формула (11.39)] известно, что t; = 1/дДоО) есть скорость распространения электромагнитной волны по линии. Если уравнение (12.2) продифференцировать по х, а (12.1) - по / и в правую часть продифференцированного уравнения (12.2) подставить правую часть продифференцированного уравнения (12.1), то получим уравнения (12.5) и (12.6) - это уравнения второго порядка в частных производных. Из курса математики известно, что уравнения такого вида называют волновыми. Решением уравнения (12.5) является сумма любых функций /j и /2, причем аргументом функции /, является (/ - x/v), а аргументом функции - /2 - (/ -\-x/v) u=f,{t-x/v) -\-f{t-\-x/v). (12.7) Для сокращения записи в дальнейшем будем обозначать: u,f,{t-x/v)- (12.8) и,=Ш-\-х/ю). (12.9) Следовательно, W = (12.10) где индексы «о» и «п» означают отраженная и падающая (волны). Вид функций /, и /2 определяется граничными условиями в начале и конце линии. Функции /, и /2 в общем случае должны позволять дважды дифференцировать их по х и t. Подстановка функций /,(/ -x/v) afjt -\-x/v) в (12.5) дает тождество. Решение уравнения (12.6): i = >,{t-x/v)+>2{t-\-x/v). (12.11) Для сокращения записи обозначим: г;=Ф,(/-х/о); (12.12) i, = {t-\-x/v). (12.13) Тогда i = /„+io- (12.14) § 12.3. Падающие и отраженные волны на линиях. В соответствии с формулами (12.7) и (12.11) напряжение и ток в линии могут быть представлены в виде двух функций: функции /,(/ - xjv) и Ф(/ - x/v) - падающие волны; функции j + х/у) и + x/v) - отраженные волны. Падающие волны перемещаются со скоростью v по направлению от источника энергии к приемнику, т. е. в сторону увеличения координаты х; отраженные волны - от приемника энергии к источнику, т. е. в сторону уменьщения координаты х. Обсудим, как следует понимать, что аргументом функции /, является (/ - х/о) (аналогичные выводы можно сделать и по отнощению к другим функциям). Пусть в некоторой точке линии при х = х, и / = значение функции /(/j - xJv) равно f j. Это значение функция /, будет принимать во всех точках линии, где х > х, с запозданием во времени, равным (х - х)/у и обусловленным конечной скоростью перемещения волны по линии. Так, в точке х = Xg значение функции /, будет равно f, при t = t = ti -\- {Х2 - Xi)/v. Действительно, /,(/g - X2/V) = /,{/, + - I) = f(t, - ) = Таким образом, каков бы ни был закон изменения напряжения падающей волны /, в начале линии, по такому же закону, но с запозданием во времени изменяется напряжение падающей волны в любой точке линии. § 12.4. Связь между функциями /„ /g и функциями ф,, ц>2- Найдем связь между функциями /, и ф„ а также /g и фд. С этой целью в(12.1) и (12.2) подставим (12.7) и (12.11) и для сокращения записи обозначим: d/,(/ - х/у) dq>i{t - х/у) , 6{t~x/v) d(/-x/o) d/g(f + х/у) d<pg(/ + х/у) , d(i--x/D) Щх/У) Тогда уравнение (12.1) дает 1. 1. , (12-15) -/l --/2=0Ф + 0Ф2- Из (12.2) следует, что 1 1 (12-16) Перепишем (12.15) и (12.16): /;- =с,1о(ф;+Ф): • (12.15a) где Zg - волновое сопротивление однородной линии без потерь [см. формулу (П.23а)]. Таким образом, Следовательно, /,+/2=2.(<р,-0. (2-166) Если производные двух функций (например, ф, и /,) при любых значенияххи /равны,то это значит, что сами функции(ф, и/,)равны с точностью до постоянной. Поэтому -Yh{tx/v). (J2.20) Постоянные интегрирования опустили, так как полагаем, что в токах и напряжениях падающей и отраженной волн отсутствуют постоянные составляющие, не зависящие от х и от /. Два последних уравнения можно переписать с учетом (12.8), (12.9), (12.12), (12.13): K=ujZ. (12-19а) /о = -«о/2. (12.20а) Из(12.19а)следует, что ток падающей волны для любого момента времени и для любой точки на линии равен частному от деления напряжения падающей волны для того же момента времени и для той же точки линии на волновое сопротивление. Из (12.20а) вытекает, что ток отраженной волны для любого момента времени и для любой точки линии равен взятому с обратным знаком частному от деления напряжения отраженной волны в Той же точке линии и для того же момента времени на волновое сопротивление. Знак минус в (12.20а) означает, что ток отраженной (0) (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) ( 10 ) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) (22) (23) (24) (25) (26) (27) (28) (29) (30) (31) (32) (33) (34) (35) (36) (37) (38) (39) (40) (41) (42) (43) (44) (45) (46) (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) (54) (55) (56) (57) (58) (59) (60) (61) (62) (63) (64) (65) (66) (67) (68) (69) (70) (71) (72) (73) (74) (75) (76) (77) (78) |
|