•формируемых фильтром Фь селектируемых фильтром Фг, и с возрастающей частотой колебаний, формируемых фильтром Ф2, селектируемых фильтром Фь

Согласованный фильтр по значению отнощения сигнал-помеха £ выходном сигнале является оптимальным, если синхронизирующие посылки селектируются на фоне «белого щума». Эффективность обработки сигнала согласованным фильтром существенно уменьшается в реальной ситуации при воздействии сигнала изображения, воспринимаемого в тракте синхронизации как помеха. Лля сохранения преимуществ согласованной фильтрации в состав

JULI UU

Рис. 6.12. Кодовые синхронизирующие сигналы на входе селектора (о) и на выходе фильтра верхних частот (б)

селектора должен быть введен режекторный фильтр, который, во-лервых, разрушив корреляционные связи сигнала изображения, приблизил бы мешающие компоненты на входе согласованного фильтра к «белому шуму» и, во-вторых, не внес бы существенных искажений в форму синхронизирующих посылок, обрабатываемых согласованным фильтром. При спектральной плотности мощности видеосигнала Wc(co) режекторный фильтр выполняет такие функции, если его амплитудно-частотная характеристика описывается выражением ]/С/\£ (ш), где С - постоянная величина Спектр сигнала на выходе режекторного фильтра с характеристикой YCJWci) равномерный.

В большинстве случаев на стадии проектирования новой телевизионный системы разработчик не располагает статистическими данными, позволяющими определить спектральную плотность мощности сигнала изображения. Поэтому амплитудно-частотную характеристику режекторного фильтра выбирают исходя из правдоподобного предложения о том, что Wc{a) спадает в области верхних частот. Обычно в качестве режекторного выбирают фильтр верхних частот, реализацией которого при цифровой форме сигнала является короткозамкнутый эквивалент длинной линии.

Необходимо отметить, что обработка входного сигнала фильтром верхних частот позволяет наряду с подавлением мешающего

1£0

-mir-

сигнала создать условия для другого, очень важного процесса - фиксации синхронизирующих посылок на входе согласованного фильтра. Фиксирующая цепь подавляет низкочастотные компоненты спектра сигнала изображения, поэтому независимо от содержания передаваемого изображения уровень верщин синхронизирующих импульсов сохраняется постоянным.

Включение в состав селектора фильтра верхних частот предъявляет особые требования к форме синхронизирующих посылок, так как селектирующий фильтр должен быть в этом случае согласован не с входным сигналом селектора, а с выходным сигналом режекторного фильтра.

Из изложенного вытекает целесообразность формирования и передачи по каналу связи преды-скаженных синхронизирующих посылок. Предыскажения заключаются в придании синхронизирующим посылкам такой формы, при которой после деформации в режекторном входном фильтре они получают вид, необходимый для согласованной фильтрации. При предыскажениях на вход согласованного фильтра поступит смесь синхронизирующих посылок, с которыми согласован фильтр, и мешающего сигнала, близкого к «белому щуму». Примеры предыскаженных кодовых посылок приведены на рис. 6.12. Эти кодовые сигналы в результате прохождения через фильтр

верхних частот преобразуются в Рис. 6.13. Сигналы в корреляторе (о) сигналы, компонентом которых и иа его выходе (б)

являются 3-, 7- и 11-элементные коды Баркера (элементы кодов отмечены на рисунке).

Рис. 6.13 иллюстрирует процесс согласованной фильтрации синхронизирующего импульса на примере сигнала, компонентом которого является 7-элементный код Баркера. Остальные компоненты этого сигнала создают при фильтрации паразитные импульсы, не мешающие амплитудной селекции основного. Дискретность задержек в согласованном фильтре определяется тактами в образовавшемся коде Баркера.

Для практического использования предыскаженных синхронизирующих посылок необходимы сведения об их спектре и корреля-

П-ЛПП

6-1765

ционных функциях. Информация о спектре позволяет согласовать синхронизирующие посылки с каналом связи и построить согласованные фильтры. Корреляционная функция описывает отклик согласованного фильтра на входные синхронизирующие посылки и позволяет оценить размах селектированных импульсов.

При вычислении спектров и корреляционных функций каждый из кодов, приведенных на рис. 6.12, можно рассматривать как сумму одиночных прямоугольных импульсов длительностью т, сдвинутых относительно начала отсчета времени на интервал, кратный т. Спектр прямоугольного импульса длительностью т

5(y(B)= 4 (l e-y"t). Соответственно спектр кодовой группы

S (y«))=-J- (1 - е---) V А„ е

где л=1, 2, k - номер отсчета временного интервала в пределах последовательности; An - размах импульса (1 или 0) на интервале

от Т(Л-1) до Тп.

Перепищем выражение в тригонометрической форме, используя формулу Эйлера:

S (;ш)= - - [(1 - cos <Bt) 4- sin шт] х

2 A„coso)(tt-l)t-l-y2 A„sino)(tt-l)t

Ln-i л-1

Выражение (6.8) можно представить в виде

5(Уш) = £/(ш)--у1/(«)),

(6.8)

(1 - COS cot) А„ sin со (я - 1)т--

-\- sin cnt Л„ COS (В (я - 1)т

1(со) = -!-

(1-COS сот) А„С050)(й- l)t

п = 1

- sin «т 2 An sin О) (й - 1) т